THÉORIE  DU  MOUVEMENT  DE  LA  LUNE. 
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1 \ IG  4 7 
n , 3 (î  io5 
4 e 1 6 C 4“  8 
8 1 , , 21  „ 9l8<  ( i5  2 ,A«,: 
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4r+3Ïff‘“T£''J^  + V384  192  ' + «536  ' <536 
27  /z'5  44î)33  w" 
1 4 4 4^08  «b 
227  «'■’  44933  j 9 45  , , 45  , 45  /2  , 9_  J <±_ 
[64  " 76  / + 64  64  ^ 16  n1  J a': 
1 «/. . 
64 
3a 
\ u 9 , 39  3 45  ,,  9 i 39  *>  n 45  5 m . 3 1 9 * 3 p 
, - ^ c T-  4 7 2 6'  + ^ e>  + V /7e  j6  V '•  - -4-  y cc  +7^6"  64  6 
195 
64 
^Z9<?V2  1 - 
64  / « 
: 1 53 
67  1^5  2 <97  ^ 
76  T7  ”37  -156“ 
1 1 , 5 '2245  , ,\  n 
- e - T.f  a + ~r.  <' — 
2.4 
96  96 
^3/4-  eC--e^  \ cos  ( 2 A + 2 g-  + / - a A'  - 2g-'  - 2 /' 
144  «’  3456  «°  4 a " ) 
D'après  la  valeur  de  l’ argument  0 du  ternie  périodique  que  l’on  a conservé  seul 
dans  cette  expression,  on  a 
7 = i,  i'  - 2,  i"  - 2,  i"  = — 2. 
Si  I on  introduit  cette  valeur  de  11  dans  les  équations  différentielles,  on  ania 
ri L i_rfG  __  1 rfH, 
dt  2 dt  2 de 
et  par  suite,  en  intégrant, 
G = 2L  + (G),  H=  aL  + (H). 
(G)  et  (H)  sont  deux  constantes  arbitraires.  Ces  deux  relations  peuvent  être 
regardées  comme  déterminant  a et  y en  fonction  de  e;  en  les  résolvant,  on 
O 
trouve 
a = 
32 
r 
+ 
\2- 
16 
1 5 ( H ) — ( G ) 99  . 3 „ , io5  /(H)  — (G)\2  247  (H)-(G)^ 
y igG  - sT  ~ tô'-+  sr  \ (G)  ) + ir  (G) 
21  (H)  — (G)  ,,  22563  3o5  , ,,1  "GG)1' 
8 (G)  1024  64  J p 
fi  1 (H)  — (G)  7 ,,  <55^-1  ^(G)11 
L 4 2 (G)  12 6 <6  C J p10 
p8i  _ 469  (II)  - (G)  _ 527  , __  14743  j/a~[  »,i;  (-G)'" 
L 32  — 32  (G)  <92*  5i2  J p'2 
347  «,7(G)îl  428777  G)21  9 n'1  (G)12  (G)4  p 
144  + 27648  ;2lb  " 16  ps  f*V2  i 
