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THEORIE  DU  MOUVEMENT  DE  LA  LUNE . 
Désignons  maintenant  par  ci0  et  y2  les  parties  constantes  des  valeurs  que  nous 
venons  de  trouver  pour  a et  y2,  de  sorte  qu  on  ait 
•3-'(G)M  . _ , i5  69  b.  f37  _ 33  3_(  G 4^  , , 555  , ~|  ri>  • 3"(  G )' 
*•  = “T-  j I + 3eo  + —e»  + T 0 ■*  LT  4 3 (G)  + 39.  0 16  J p8 
ra'5.315{G)15  2547  ri6 .318(G)' 
— 20 
3a 
T»  — r,  ‘ 
i 3 (G)  — H 
3 G’ 
- e'  3 
^4-3l2(G n I 3„t  5 ^ _g4l^”,4-.3l,M-. 
? \ + + 8 0 + 16  0 64  0 
a 
De  ces  relations  nous  pouvons  tirer  (G)  et  H en  fonction  de  a0  et  yy  nous 
pourrons  ensuite  remplacer  (G)  et  H par  les  valeurs  ainsi  obtenues  dans  les 
formules  (E22),  (F22),  (G22),  (H22),  et  elles  deviendront,  en  mettant  n0  pour 
Vf* 
a0  V^o 
COS  0 
4 /o  s °)  K 
Z .,,ï  + L 2 f.n 
g /O  t0  ^ £ y"  - 
1 2 \ n 
-y;  -e  ~e«  1 — 
i5 
32 
3 , ,,\  ri" 
8 e'e')< 
4 / n 
E' 
b+u’.y]  c“s6-,'+,') 
[H  + Sr*'i-s'î  + ir!  '”)  'k  + s K < - 4e'  < ] cos  1 % ( ' + 
c) 
(E 
76e"  cos30op  + e); 
e sin  0 = e0  sin90(«  4-  -c) 
. pi  ; t-ji  pi  -l^L  p 1 _i_  _ pi  p1  - ] — — Cn 
, , + 16  U 0 32  0 + 8 0 1 ni  8 0 n 
1 - 49  „l2  „2  __  Ll  „t  _j_  3 „!  p'i\  'L u-4  e\  — 1 sin  2 0O  p 4-  c) 
0 4 ",»  J 
+ 76^"  Z7  sin30d'+  c)> 
« = «n  { I 
(«y 
[(: 
+ | ( 3 73  <?0  3 70  c0  q 7ô  el  G"  7t  c, e 
(Hy  r = 7? 
~7o  eo  ~7  COS0o  [t  + c) 
! 5 7o  el  + 7 7o  V'2')  ^ | 7o  ~T  — “ 7o  <*.  ^ ] cos  S„  («  + c) 
l6 
4 
