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Si Ton ne oonsidcre qu'un seul corps, la differpncp variable 

 dont il s'agit, c'est-a-dire i'exces de la temperature actnelle 

 du corps siir la temperature finale et commune, diminue 

 comme les puissances successives d'une fraction, le temps 

 augmentant par parties egales ; et si Ton compare dans un 

 seul et meme instant la temperature de tons les corps , la 

 difTe'renee dont il s'agit varie proportionnellement aux sinus 

 successifs de la cinon Terence divisee en parties egales. La 

 temperature d'un meme corps, prise a divers instants succes- 

 sifs egaux, est representee par les ordonuees d'une logarith- 

 mique, dont I'axe est divise en parties egales; et la tempera- 

 ture de chacun de ces corps, prise au meme instant pour 

 tous, est representee par les ordonnees du cercle dont la 

 circonferencc est divisee en parties egales. II est facile de 

 voir, comme on I'a remarque plus haut, que si les tempera- 

 tures initiales sont telles , que les differences de ces tempera- 

 tures a la temperature moyerinc ou finale soient proportion- 

 nelles aux sinus successifs des arcs multiples, ces difCc'rences 

 diminueront toutes a la fois sans cesser d'etre proportion- 

 nelles a ces inemes sinus. Cette loi, ([ui regnerait entre les 

 temperatures initiales, nc serait point troublee par Taction 

 rcciproque dcs corps, jusqu'a ce qu'ils cussent tous ac([uis 

 unc temperature commune. La dilVerence diminuerait pour 

 chaque corps comme les puissances successives dune meme 

 fraction. Telle est la loi la plus simple a laquelle puisse etre 

 assujettie la comnmnication de la clialeur entre une suite de 

 masses egales. Lorsque cette loi est etaiilie entre les tempe- 

 ratures initiales, elle se conserve d'elle-meme; et lorsque 

 cette loi ne regne point entre les temperatures initiales, c'est- 

 a-dire lorsque les dillerences de ces temperatures a la tem- 

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