2i(; DL MOLVK.MtM DE I. \ T 11 A LEU R 



Liable que les eft'ets de lachalcursont modifies par quelquc.s 

 causes encore ignorces ; mais on en a fait abstraction aujour- 

 jourdliui, conime on a determine autrefois les lois du m..u- 

 vement independamment des resistances cpie le froltement 

 oppose. Nous allons maintenant trailer les questions princi- 

 pales que presenlc cctte tlieorie, et former les equations ge- 

 ne'rales de la propagation de la clialeur. 



111. 



Equations du mom-emeu t de la chaleur. 



7. Une barrc metallique, dont la forme est cellc dun pa- 

 rallelipipede rectangle d'une longueur infinie, est exposee a 

 I'actioii dull foyer de chaleur qui donne a tous les points de 

 son extremite A une temperature constantc. 11 s'agit de de- 

 terminer les temperatures fixes des differentes sections de la 

 barre 



On suppose que la section" perpendiculaire a I'axe est un 

 (juarrc dont le cote 2/ est assez petit pour que I'on puissc, 

 sans erreur sensible , regarder comme egales les tempera- 

 tures des differents points dune ineine section. L'air dans 

 lequel la barre est placee est entretenu a une temperature 

 constante o, et emporte par uu courant d'une Vitesse uni- 

 forme. 



La chaleur passera successivement dans Tinterieur du so- 

 lide, et toutes ses parties situees a la droite qui n'etaient 

 point exposees iinmediatemeiit a Taction du foyer, sechauf- 

 feront do plus en plus. Mais la temperature de cliaque point 



