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mentechaul fees, passe au-dissiisdf la section liorizontaleAA, 

 est la nieme que si les termes ux et Pj ne se trouvaieiit point 

 dans I'eijuation qui determine les temperatures. Oi dans le 

 dernier cas, oh les temperatures ne varieiit que scion la vor- 

 tirale,la quantite dc chakur qui traverse une section liori- 

 zontale e'gale a S, est exprimee d'apres le lemmc T' , art. .4 



(p. 20j), par — KS -j^, K etant la mcsure de la condncti- 

 bilite interieure : 



Lemine II' . done cette (juantite conserve dans le cas 



* dv 



actuel cette memc valeur — KS^ , ou — KSy. 



On prouvedememeque la quantite de clialeur qui, pendant 

 1 unite de temps, secoule uniformcment dans le sens des x 

 a travers la surface plane S situee dans le prisme parallele- 



ment an plan de y et z, est exprimee par -RS -j-.i(^^ 



— KSa;etque la clialeur totale qui traverse, pendant I'unite 

 flc temjxs, la surface S parallele an [)lan de ,) ct z, est 



— KS:7^' , ou — KSa. 



dy 



On doit examiner attentivcment les deux propositions ele- 

 7nentaires c]ui viennent d etre demontrees art. 4 et art. 6, 

 p.irce qu on en fera une application cuntinuelle dans la suite 

 de ce Memoire. La connaissance de ces lemmes suffit pour 

 former, dans toutes les questions, les equations ile la pro- 

 pagation de la chaleur. lis se reduisent, comme on le voit, 

 a considcrer le mouvementdc la clialeur dans deux cas tres- 

 simples, savoir : 1" lorsque le solide ecliauffe est compris 

 entre deux plans paralleles infinis; 2° lorsque ce solide est 

 compris entre six plans rectangulaires. Dans le pninii r cas 

 on .suppose que la tenipi'iature actuellc di- chaque point 



