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l^es e(jiiatioiis ilctenniiiees c|ui rcpirscDtent It mouvement 

 dc la chaleur a la surlaoe, peuvent aussi etre doiinees sous 

 une forme generale applicable aun solido (|uelcoiujue. Cette 

 equation est la suivante : 



eivdz (iv dz dv dz 



h d z dz d ) dy dx d .r 



O = r^ 1> -(- > ' . (e ) 



**■ . / /■dz\z i'dz\i /'dz\ii 



7^1 ^-' J~ ^^^^ ''*' coefficients dcs differences particUes 

 de v^ prises par rapport a z, a j , a .r. La surface qui ter- 

 niine Ic solide est supposee connue et donnee au nioyen 

 dune etjuation qui lournit z en fonotion de j- et a:. Lcs 

 cocHicients des differences partiellcs de z prises dans cette 



er[uation de la surface par rapport a ; ou a .r soiit t-, t- , 



les termcs ^ peuvent etre remplaces par i . Le coefficient h 



est la mesure de la conducibilite exterieuro. Enfin I'equation 

 determinee (s) doit avoir lieu lorsqu'on substitue au lieu de 

 a, J, z les valeurs qui convienncnt aux points dc la surface 

 exterieurc. Je ne rapporterai point ici le calcul de cette de- 

 monstration, il suffit d'eu exposer lcs principes. lis nc dif- 

 firont point de ceux que nous avoiis deja employes, ct on 

 pent Ten deduire de plusicurs maiiicrcs differentcs. 



Si la fonction v, qui conticnt .r, >•, z, ?, satisfait aux 

 equations (E),(£), les variations de la temperature sent tellcs 

 qu'elles doivent avoir lieu dans I'interieur du soliilc < n \(i lu 

 dc Taction mutuelle des molecules, et a la surface exlericure 

 en vertu de faction du milieu. Aiiisi le mouvement n-pulier 

 qui s'est etabli de lui-meme innnedialement apres I'iuniier- 



