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trique, it nc tarde point ii sc coiifondro .ivec celui vers Uqucl 

 11 a line tendance naturolle,et qui consiste en ce que les 

 tem|)eratures des diflereuts points doivent etre proportion- 

 nelles aux sinus d"uu meme niulti[)le de I'aic (jui mosure la 

 distince a lorigine. La disposition initiale nap|)oi'te aucun 

 changemcnt a ces resullats. 



VT. 



De la communication fie In clialeur entre dcs masses 



disjointcs. 



38. Nous avons maintenant a faire remarquer la contor- 

 miti'di' I'analvse preredente avcc rclleque Ton doit employer 

 pour deteiminer les lois de la propaj^ation de la elialeur 

 entre des masses disjointcs. Nous arriverons ainsi a une se- 

 conde solution de la (pustioii du niouveinciit de la elialeur 

 dans une armille. La comparaison des deux resultats tera 

 coiniaitre les veritables fondemeuts de la metliode que nous 

 avons .suivie pour integrer les equations dc la projiagation 

 de la chaleur dans les corps continus. Nous examinerons en 

 premier lieu un cas extreinement simple, cpii est celui de la 

 communication de la chaleur entre deux masses egales. 



Supposons rpiedeux masses cubiques ni et w, degales di- 

 mensions et de meme maticre, .soient inegalement eeliauf- 

 fees; que leurs temperatures respectives soient a et /'.qu <llis 

 soient d "une coiuluctibiliti' iidinie. Si ion inettail res deux 

 corps en contact , la temperature deviendrait subitement 



egaledans 1 une et I'autrc a la temperature moyenne -{n -\-l>. 



