348 nn MOUVEMENT DE I, A CIIAI.EUR 



qui, e'tant rctiancliocs ruiiL- tlo liiutii', (k)iiiiciit 



^^(-— j) + 2(z— j)j^9(c, c)dt=o. 



La quantite 9(0,0) e'tant constantc, il s'ensuit ([uc Tcquation 

 precedente doiinera pour la valour dc la diltt-ronce z — y, 

 un resultat scmblablc a celui que lou a trouve plus liaut 

 pour la valcur dc a — [2. C'est pminiuoi la courbc dont il 

 s'agit de trouvor la hraiiche asviuptuliquc, fiiiit jjar sc rou- 

 fondre dans cctte partie de son cours avcc uuc logarilh- 

 mique. Elle ne depend de I'cspeee de la fonction 9 que dans 

 sa premiere parlir. On in iluii cdiK lure (iiir si le coefli- 

 cient K, que Ton avait d'abord suppose constant, etait re- 

 presente par unc fonction quclconque dcs temperatures 

 variables, les derniers cliangcincnls qu'eprouvent cos tcnqie- 

 ratures, pendant un temps infini , seraient encore assujettis 

 a la meme loi que si la conductibilite reciproque etait con- 

 stantc. II s'agit actucUcnient de determiner les lois de la 

 propagation de laclialeiir dansun nombrc indelini de masses 

 egales, qui ont actucUement dcs temperatures dilferentes. 



3c). Supposons qn un ridmbre n i\c masses prismatiques, 

 dont ehacmic est egale a m, sont rangees sur unc mcmc 

 ligne droite, et affectees de tcmpi'ratines difTiMcntes r/, />, 

 <■, f/, etc.; que des tranches iniiniiucnt pelitcs,qui ont rlia- 

 cune la masse dm, sc separent de cos ditferents corps, ex- 

 ccjitc du ilcrnicr, ct sc portcnl en mcmc l(in|is dii |iri iini'r 

 au second, dn Mcond ,in ti'oisiemc . dii tioisicme ;m tpia- 

 trieme,ani.si dc suite; (juaiissitotapris Ic contact,ccs mcmes 

 tranches retournent au.\ masses dont ellcs setaient separees. 



