PARTIE MATHEM ATIQUE. Vlj 



liunincuses clans leur inouvement curviligne, ni la nature de 

 ce moiivement, inais seulement les relations des vitesses et 

 (les directions definitives qui onl lieu, soit an -dedans du 

 milieu refringent, soit au-dehors, quand la distance des par- 

 ticules lumineuses a la surface refringentc est devenue assez 

 considerable pour cjue la route du rayon soit sensiblemcnt 

 rectiligne : ce qui comprend toutes les limites de distance oii 

 nous pouvons observer. v 



Pour la refraction extraordinaire , on n'a pas meme cet 

 avantagc de pouvoir defuiir loriginc de la force inoleculaire, 

 ni comment cllc emane individuellement de cliacjue particule 

 du cristal. Ce que Ion salt done pour ce cas, ou au moins ce 

 que Ton doit supposcr, tjuand on a adopte I'idee de la ma- 

 terialite de la lumiere, c'est que les forces , quelles qu'elles 

 soient, qui soUicitcnt les rayons lumineux dans cctte circon- 

 stance, comme dans toute autre, sont attractivcs ou repul- 

 sives, soit cju'elles exercent un pouvoir de meme nature sur 

 toutes les particules lumineuses, ou un pouvoir different. 

 Or, dans tous les cas oii une particule materielle est sollicitee 

 par de pareilles forces, son mouvement est assujetti a une 

 condition de mecanique appelee le principe de la moindre 

 action. En appliquant ce jirincipe, ety joignant la condition 

 particuliere que les forces ne sont sensiblcs (ju'a de tres-pe- 

 tites distances, M. T.aplace en a deduit deux equations qui 

 determinent completement et generalement la direction du 

 rayon refracte, pour chaque direction donnee d'incidence, 

 lorsque Ton connait la loi de la vitesse definitive des parti- 

 cules lumineu.ses, dans I'interieur dti milieu refringent. a 

 une distance .sensil)le de la surface. 



Dans le cas de la refraction ordinaire, la vitesse definitive 



