XX lllSTOIKE UE LACADKMIE, 



laritc iliiiis lies reciicrclu-s aiialogiu's, avouait franchement 

 que ses Ibrmules iie rendaienl (|ii iinparfaiteincjit raisoii des 

 plu'riomencs observes, en ce (jui coiK-enie la tlieoriedes iiis- 

 truineiits a vent. la largeur et la position ile leurs trous et 

 la vitesse du son en general, doii resultait evidenimeiit la 

 necessite dune theorie plus complete et plus conforme aux 

 experiences. 



Cette theorie lait 1 objet principal du second paragraphe 

 (lu iNIemoire que nous annoncons ; le premier otTre I'exposi- 

 tion de celle de 1\I. Lagrange. M. Poisson regardc la vitesse 

 liu fluitle a lemboucliure du tube, comme donnee arbitiai- 

 lement. Cette vitesse sera produite et entretenue en souf- 

 tlant dune maniere quelconque dans le tube, ou tout au- 

 trcment. Le problemc sera den deduire la vitesse et la den- 

 site du fluide dans toute la longueur du tube; et Ion deter- 

 minera meme, par I'analyse, les variations ilc d( nsite qui ont 

 lieu a rembouchure, et qui repondent a I'expression donnee 

 de la vitesse en ee point. 



On pcut supposer que le tube (jui contient le fluide soit 

 dans une position verticalc, et que le fluide soit nii.s en 

 mouvement par un corps .solide , espece de piston cylin- 

 drique, qui tombe le long du tube par son poids. La resis- 

 tance que le (luidc oppose an mouvement tin corps , nest 

 pas seulement proporlionnelle a ladensitedu fluide, comme 

 on le suppose ordinairement ; ellc est en raison composce 

 (le cette densite et de la vitesse du son dans le meme fluide ; 

 en .sorte que la densite re.stant la meme, elle varierait, par 

 exemple, avec la temperature. L'expression de la resistance 

 serait differcnte, .sans doute, si le corps qui I'eprouve se 

 mouvaitdans lair libre, au lieu d'etre contenu, ainsi que le 



