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II s'('t;tljlira un courant df A en B (jui traveisera toute la 

 masse du prismc. Ce mouvemciit iK- la i lial. ur, (jui sera 

 d'aboril varie, tciidra coiitimulloincnt a uii e^tat uiiirormc et 

 piTinaiicnt. Ce dernier etat est (cliii ([ui suhsisterait de liii- 

 meme s'il etait forme. II est evident qin- dans Vrtut lixcdont 

 il s'agit, la temperature perniininitc d \iii jjoiiit ilii pi isme est 

 la menu' pour tons Ics points d Hue mnne scition pai-allele 

 a la hase, mais quelle est d'aulant nioiudiecpu'lasettion est 

 plus eloignee de I'extremite A. Supposons que la druite ab 

 (fig. 2) soit la partie de I'arete du prisme qui est comprise 

 entre les deux. sections extremes, que Ion eleve en a uiio pcr- 

 l)en<liculaire egalearunite,etqueparles points i et b on trace 

 1,1 ligne droite ib. II sera facile de demontrcr (jue la tempe- 

 rature perraanente dune section inlermediaire quelconque 

 passant par a, est representee par lordonnee correspon- 

 daiite az. En effet si les temperatures etaient etablies con- 

 foimement a cette loi, il ne pourrait y avoir j)ar la suite 

 aucun cliangement dans I'etat du solide Pour sen convain- 

 cre, il sufflt de comparer toute la quantite de chaleur qui 

 traverse une section intermediairc a, a celle qui pendant le 

 meme temps traverse uue autre section a. 



Imaginons (pie deux points du solide in et n , inliniment 

 voisins I'un de 1 autre, et places dune maniere quelconque 

 lun a la gauche et lautre a la droite de la section a, exercent 

 pendant un instant infiniment petit leur action niulucllc. 

 Considerons au.ssi deux points m' et n' qui soient situes 

 par rapport a la section a' de meme qu'c /;/ et /i le sont par 

 rapport a a. J-cs distances inliniment pctiles run et nt' u' 

 .scront egales par liypotliese, et de pins I'exces de tempera- 

 turf de ni sur n sera le miinr (pic l.i dillercut c entre la tern- 



