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(J ft I) Irs tniijx raluri'S constantes tics bases clans le pre- 

 mier prisnic ; 



n' ct A' les tempc?i'atiir('s dos bases clans le second. I.esteni- 

 pcMatuies permanentesdes sections intcrnu'diaires dn premiei- 

 prisme seront, ronime on vient de le demontrer, propor- 

 tionnelles aux ordonnecsde la droitc oo, les lignes no et bo 

 represcntant les temperatures extremes extrc'mes n et 1/ ; et 

 eliaque section intermt'diaire sera continuellement traverse'e 

 par un courant unifbime de clialeur, cjui est le menie dans 

 toutc I'etendue du prisme. II taut rcmarcjuer maintenant 

 que ce flux constant nest pas le meme dans K^s deux prismes, 

 et il est facile de reconnaitrc quels sont les c^lements cpii en 

 de>teiminent la quantite : il suflit pour eela de comparer 

 1 c-tat dune section x dans le premier prisme, a eelui dune 

 section a' du second. Soient m et n deux molecules inliiii- 

 ment voisines separc?es par la section a, et ayant des tem- 

 peratures li\(s dont la difierence est A; soient m' et //' deux 

 molecules du second prisme, situces par rapport a la sec- 

 tion a' de la meme manic-recjue /?? et « sont situc'cs par rap- 

 port a la section a, et ayant des tempc'ratures lixes dont la 

 difference est A' I. a cjuantitc- de cliaL iir tiinMiiiM' de /// a //. 

 nc sera point l<i nu^me cjuc celle rjui passe (ian> ic inc'ine 

 instant cJe in' a «'. Ces deux quantitc'S .seront enlreellcs dans 

 le rapport de A a A',et Ion voit par la comparaison des deux 



figures que ce rapport est celui de ^ a .,, , . Le mc^'mc 



raisonnemeiit sa])|)lif[ue a un svsti'me quelconquo de deux 

 molecules .M et N, (|ni exi rccnt leur action nnituclle a travers 

 la section a. Car il sc Ikhinc necessainincnl dans le second 

 nrisme un systc^nie paici! (h deux iiuilrrulrs M' et N', c-l le 



