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decimetre, sont entretcnues aux temperatures fixes i et o, 

 en supposaiit h surface exterieuic clu prisine impermealjle 

 a la clialeur. 



Cette valeur de Iv est tres-differente pour les dirrc'rciites 

 suJ)stances metalliques. On oI)serve [)lus dilHcilcineiit lelll t 

 de la conductibilite dans les liquides, parce que lours mole- 

 cules changent de situation eii rliaiiywuit de temperature. 

 C'est de ce deplacement continuel que resulte principale- 

 ment la propaj^ation de la clialeur dans les liquides, toutes 

 les fois que les parties interieures de la masse sunt plus ex- 

 posees a raction du foyer. Si, au eontraire, on applique la 

 clialeur a la portion ile la masse qui est plus elevee que les 

 autres, comme cela avait lieu dans plusieurs de nos expe- 

 riences, la transmission de la clialeur, qui est alors tres- 

 lente, n'oceasionne aucun dcjilatcment, a moins que I'ac- 

 croissement de l.i temperature iic diminue le volume, ee qui 

 a lieu pour I'eau tres-froide. Les liquides jouissent aussi de 

 la propriete de transmcttre la cliah'ur de molecule a mole- 

 cule ; mais lelfet de cette propriete est beaucoup moins sen- 

 sible que celui qui resulte du dt'ijlaceiiuiit dcs parties. La 

 valeur numerique de la eoiiduetibilite v.uie suivaul l.i ii.ilure 

 des liquides. 



G. P(mi faciliter I'application du caleul aux (piotions sui- 

 vantes, nous donnerons plus d'e.xtension au h ihiik T'^de 

 I'article 4 (p^ge 207), en consideianl le mouvement uni- 

 forme de la clialeur dans uii prisme compris entre six plans 

 rectangulaires. 



Supposons I" que la temperature ai ttielle /• de ( iiaque 

 point du prisme soit ex[)rimei' par r('(|n,ilinn lineaire 



