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d;ins 1 intcrieiir d'un solide quelconque. Quelle que soit on 

 effet la forme du solide, il est manifeste que Ion ohtien- 

 drait les inemes rcsuitats. Aiiisi I'equatioii generale de la pro- 

 pagation de la chaleur dans ies corps solides , est celle-ei : 



rT7\ dv K \it' i< d' V d^ v'\ 



(^^ 177 = CD [rf^' + rfj: + 7?J  



■V est line fonction des trois coordoimees ,r, y -, ~ ft du 

 temps ^; K est la mesure de la conductibilite speeiiique, 

 C est la capacite de chaleur, 1) la dcnsite. La I'onction -u doit 

 toujours satisfaire a lequation generale; niais independara- 

 nicnt de eette condition commune a tous les cas, il y a plu- 

 sieurs autrcs conditions particulieres qui dependent dc la 

 forme du corps, des tempeiaturcs initialcs, de I'etat de la 

 surface, de la nature du milieu, de lactinii d uii ou de plu- 

 sieurs foyers, et de diverses autrcs circonstances propres a 

 cliafjuc cjucstion. 



On pourrait deduire de I equation (E) celles (jue nous 

 avons d('ja trouvees pour representer le mouvement de la 

 chaleur dans le cylindre et dans la sphere. 



Dans le piemiei' cas, designons par /• Ic rayon variable 

 d'une enveloppe cylindrique quelconque ; pour appliquer 

 lequation 



dv K XdTi, (Pv d'z 



dv K Xd^ij iPv (f i"| 



on considerera v comme une fonction de / et /, et ;• comme 

 une fonction de y et z doinu'c par I'equation 



/•'=z' -4-/- 



