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sion dans le milieu, est coiitiiiuellciiieut irpreseiitt' par les 

 variations succossivcs de la lonction v. Mais si la condition 

 exprimee par lequation (e) n'etait point satist'aite, les varia- 

 tions de temperature des points do la surface seraient infi- 

 niinent plus grandes que celles des points situes dans I'inte- 

 rieur du solide. 



Si Ton applique lequation (e) a la question de la sphere, 

 du cylindre, du prisme, etc., on trouvera les memes equa- 

 tions determinees que celles qui out deja cte rapportees, 

 et qui expriment I'etat de la surface. 



Ainsi la theorie j^enerale de la propagation dc la chaleur 

 dans les corps solidcs termines par des surfaces donnees, est 

 f'ondee sur les deux equations suivantes : 





' K /(P71 d' f r/' ii\ 



dv dz dv dz dv dz 



li dx ' dx dy ' dy dz ' dz 



La premiere a lieu' pour toutes les valeurs de x , y, z; et 

 la seconde, pour les valeurs de x, j, z qui convicnnent aux 

 points de la surface. 



Telles sont les equations generalos du mouvoment de la 

 chaleur dans les corps solides. Nous les avons deduites du 

 seul principe de la communication de la chnleui'. L'eni])loi 

 de ce principe n'cst pas rigoureuscmcnt neccssairc, et ion 

 pent y suppleer pai d'autres considerations; mais il nous a 

 ]>aru pii'feiablc de fonder notre theorie sur une vcritc de 

 fait ([ui est admise de tons les phvsicicns. 11 est certain, 

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