DANS LES CORPS SOMDES. Zr)J 



1° II ne serait pas necessaire ile recourir a I'analyse des 

 equations aux differences partielles, pour ohteiiir leffuatioii 

 generale qui exprime !e niouvcnient de la clialeur dans unc 

 armille , et Ion pouriait resoudre la question pour un noinbre 

 determine de corps, et supposer ce nombre indelini. Cette 

 methode de calcul a une clarte qui iui est propre, et qui di- 

 rige les premieres reclierclies. II est facile ensuite de passer 

 a une metiiode plus concise et plus generale, dont la marclie 

 se trouve naturellement indiquee. On voit dabord que la 

 distinction des valeurs particuliercs qui, satisfaisant a I'equa- 

 tion aux differences partielles, composent la valeur gene- 

 rale, derive de la regie connue pour lintegration des equa- 

 tions dilferentielles lincaires. Cette distinction est tl'ailleurs 

 londee, comme on I'a vu plus liaut, sur les conditions pliy- 

 siques de la question. 



2° Pour passer du cas des masses disjointes a celui d un 

 corps continu , nous avons suppose que le coefficient K 

 augmentait proportionnellement au nombre n, ou en raison 

 inverse de I'epaiseur des masses. Ce changement continuel 

 du nombre K est une suite de ce que nous avons demon tre 

 prccedemment ; savoir : que la cjuantite de chaleur qui s e- 

 coule entre deux tranches d'un meme prisme, est propor- 



tioinielle a la valeur de ^, .r designant I'abcise qui repond 



a la section, etj la temperature. Au restesi Ion nesupposait 

 point que le coefficient K augmente a mesure que lepaisseur 

 des masses diminue, et (|ue Ion retint une valeur coiistantc 

 pour ce coefficient, on trouverait, en faisant /i infini, un 

 resultat different de celui qu'on observe dans les corps con- 

 tinus. La diffusion de la chaleur serait iiifininieut lentc, et, 



