\6S OL MOUVEMENT HE [, A C II A I. E U R 



II est facile de voir que lorsque le prismc a acquis dans 

 tous ses points les tempcVaturcs statiouaires quo nous con- 

 siderons, il existe dans cliaque section porpcndiculaire a 

 I'axe un flux uniforine de chaleur qui se portc vers I'ex- 

 tremite non echaufTeV. Pour determiner la quanlit*' de ce 

 flux qui repond a une abscisse .r, il faut considerer que oelle 

 qui traverse pendant lunitt' de temps un clement de la sec- 

 tion est egale au produit du coefficient K, de laire f/y d' de 



I'element , et du rapport -7— pris avec un signe contraire. II 

 faudra done prendre lintegrale — ¥^ldyldz~j- depuis ):=o 



jusqu'a j=^/, demi epaisseur de la barre, et ensuite drpuis 

 - ^ o jusqu'a z = l; on aura ainsi la quatrieme partie du 

 flux total. 



La valeur generale de p est composee de tonnes dont 

 chacun est de cette forme, 



a cos. my cos. nz.e .  m 



in .satisfait a I'equation 



7 " , hi 



ml tang, ml = -^, 



et n satisfait a la meme equation : • 



«/tang. nl=z^- 



I.e differentiel -7- sera forme do tonnes parciJs a 



f/jC ', 



— a\ym'+H^ .COS. mycoa. nz.e ; 



lintegrale chercliee donncia 



1^ —.r\,„'-\-n' 



a l/,«'-i-,j^.sin.//i/sin.H/. f 



m .n 



