i(So ni VOLVEMENT DE I. V C H A I. E i; R 



teniios d unc iiuine progression geometriqiu'. On trouvcr.i 

 Cacilement, au moyeii de 1 equation precedente, la loi sui- 

 vaiit la(|uelle les temperatures decroissciitd nil jioiiil a 1 autre 

 dans le sens des diagonales ou des aretes du cube, ou 

 enfin dune ligne donnee de position. On reconnaitra aussi 

 quelle est la nature des surfaces (jui determinent les couclies 

 de menie temperature. On voit clairement que dans letat 

 extreme et unifornir que nous considerons iei , ks points 

 dune m6me couche conservent toujours la meme tenqjera- 

 ture, ce qui n'avait point lieu dans letat initial et dans ceux 

 qui lui succcdent imuK-diatemeiit. Pendant la duree inlinie 

 de cet etat principal et unitbrnie, la masse se subdivise en 

 niic inliiiile de couches dont tons Ics points out unc tempe- 

 ) ature commune. 



Gi\. II faut niaiiitcii.iiit rc( liric licr la valour do la tempe- 

 rature moyenne de la masse, qui s'obtient en ajoutant les 

 produits du volume de chaque molecule par sa tempera- 

 ture, et divisant par le \>olume entier. ?' fonction de .r, y, z 

 et t etant la temperature dun point quelcoufjue, on aura 



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|)o\u- la valeur de la temperature moyenne Y. L'integrali' doit 

 etre piise sijccessivemcnt par rapport a .( , a v et a r., depuis 

 j: = o jusqua x^^n. !-a valnir ilc r ilaiil de ccltc I'oiine , 

 \ ^ Z, on aura 



ainsi la valeur de la temjieratuie movcnne est -^[ /\r/aj , 



