243 



spanstighet och temperatur bor kunna beraknas efter enahanda 

 grunder som for dessa sednare. 



For delta andamal antages att massans enhet af vatten- 

 angan har Volumen V och spanstigheten p vid temperaturen t. 

 Genom meddelande af en liten varmeqvantitet, som kan beteck- 

 nas med cAt, da c utmarker angans warmecapacitet under 

 constant pression, ofvergar volumen till V-J-dv, och tempe- 

 raturen till t-f-At, da pressionen antages oforandrad. Antager 

 man nu att den salunda utvidgade angan genom yttre kraft 

 sammantryckes till sin ursprungliga Volum V, sa stiger dess 

 spanstighet till p-J-dp, och dess temperatur till t-j-At-j-dt. 

 Jemfores angans nuvarande tillstand med det ursprungliga, sa 

 finner man, da man med a betecknar dilatationscoefficienten, 

 att p:p + dp==l-4-at:l + a(t + At + dt) hvaraf 



dp = a(A t-f dt ) 



p 1 + a t 



Den qvantitet \arme angan nu innehaller mer an ursprungligen 

 har redan blifvit betecknad med cAt; men om c' betecknar 

 angans varmecapacitet under constant volum, sa kan samma 

 qvantitet afven tydligen betecknas med c'(At + dt); foljaktli- 



gen ar c At = c'(At-j-dt), eller At= .dt. — Insattes 



c' 

 1 — - 



c 



detta varde pa At i (1), sa blir: — = 7 ^ (2) 



P (l- C, )ll+aO 



Antager man nu med Gay Lussac, att gasernas varmecapacite- 

 ter vid constant volum och constant pression hafva till hvar- 

 andra ett ofoninderligt, af temperaturen obcroende forhallande, 

 sa fas genom integrering af (2), under antagande af Atmo- 

 sferen sasom enhet for spiinsti^hetcn, och Celsii skala for tem- 



c 



/ 1 -4- a t \(. p* ., r ..... 



poiahiivn, p=| — - I . — Donna lornicl 6iver- 



\i + ol (hk)).; 



Hi* 



