Zweiter Teil. Morphologie. 211 



An dem Nadelquerschliff zeigt der Achsenfaden hei jeder Drehung die rote Farbe des 

 Gipses, bei der Längsansicht bietet er dagegen, ebenso wie der Achsenstrang der Monörhaphis- 

 Pfahlnadel, einen Gegensatz seiner Polarisationsfarbe zu derjenigen des breiten äußeren ge- 

 schichteten Randteiles. Erscheint dieser letztere bei entsprechender Orientierung gelb auf 

 dein roten Gipsgrunde, so ist er deutlich blau und umgekehrt, wobei der dem Achsen- 

 strange zunächst gelegene innere Nadelteil die Polarisationsfarbe des Achsenfadens, wenn- 

 gleich in abgeschwächtem Grade und mit nach außen bald abnehmender Intensität, zeigt. Durch 

 eine schmale rote Zone geht dann die Farbe < des adaxialen Feldes distad in die entgegen- 

 gesetzte der breiten Nadelrinde über. 



Das Gleiche findet sich bei den großen Begleitnadeln der Äfonoraa/>/m-Yiah\na.de\, bei 

 den Basalnadeln von Hyalonema, überhaupt bei allen geschichteten cylindrischen oder spindel- 

 förmigen Megaskleren oder Megaskleren-Strahlen sämtlicher Hexactinelliden und anderer Kiesel- 

 spongien (Taf. XLVII, Fig. 4, 6 u. 8). 



Da, wo die Kiesellamellen und die zwischengelagerten Spiculinlamellen sich nicht in ge- 

 streckter Cylinder- oder Spindelform, sondern in Gestalt von Kugelschalen angeordnet zeigen, 

 wie in den so häufig an Stelle abortierter Strahlen auftretenden halbkugeligen Buckeln oder am 

 vollkommensten in den kugeligen, konzentrisch geschichteten Kieselperlen, welche bis zu 100 \>. 

 und darüber Durchmesser bei verschiedenen Hexactinelliden, wie Hyalonema, Monorhaßhis etc. 

 hie und da vorkommen, tritt ein durchaus einfaches Polarisationsbild sowohl ohne als mit An- 

 wendung des Farben gebenden Gipsplättchens auf (Taf. XLVII, Fig. 4 u. 5). 



Betrachtet man eine solche kugelige Kieselperle zunächst ohne eingeschobenes Gips- 

 plättchen zwischen den rechtwinklig gekreuzten Nicols, so sieht man bei jeder Lage der Kugel 

 auf dem dunklen Grunde die unter + 45° zu d en Polarisationsebenen der Nicols orientierten 

 Kugelquadranten hell leuchten, nur geschieden durch die den beiden gekreuzten Polarisations- 

 ebenen der Nicols entsprechenden schmalen dunkeln Zonen und einen centralen dunklen Fleck, 

 welcher der in die Sehachse fallenden Kugelachsenrichtung entspricht. Schiebt man dann ein 

 Gipsblättchen ein, welches das Rot erster Ordnung giebt, so erscheinen die der Achsenebene 

 dieses Gipsplättchens entsprechenden beiden gegenüberliegenden Quadranten gelb, die rechtwinklig 

 dazu orientierten beiden anderen Quadranten dagegen blau. Dies Sinken der Farbe in der auf 

 die Fläche der allein doppeltbrechenden Spiculinlamellen senkrechten Achse beweist auch hier 

 den negativen Charakter der Polarisation (Taf. XLVII, Fig. 5). 



Dasselbe Bild entsteht, wenn man eine der halbkugeligen oder konischen Erhebungen in 

 ihrer Achsenrichtung von oben betrachtet (Taf. XLVII, Fig. 4). 



Auch bei sämtlichen übrigen geschichteten Kieselbildungen der Hexactinelliden 

 (und aller anderen Kieselspongien), mögen sie eine Gestalt haben, wie immer, herrscht hinsichtlich 

 der Polarisation dasselbe Gesetz, daß die Polarisationsachse die Spiculinlamellen 

 stets rechtwinklig durchsetzt und daß der Charakter dieser Polarisationswirkung negativ 

 ist, während bei dem langgestreckten Achsen faden che Polarisationsachse in dessen Längs- 

 richtung liegt und der Polarisationscharakter ebenfalls negativ ist. Auf die Deutung 

 des scheinbar abweichenden Verhaltens der Polarisations-Achsenrichtung des Achsenfadens und 

 der inneren Spiculinlamellen im Verhältnis zu den äußeren komme ich zurück bei der weiter 



Deutsche Tiefsee-Expedition 1898 — 1899. Bd. IV. 3 1 



