M I Mill R I 



les integrates etanl prices depuis // = o, j = o, u> = o, i]»— o, 



.1 - , 



jusqua u= , j=i, 01=-, <j» = ■-. 



I'.ii designanl par r, !<• rayon vecteur horizontal d'um 

 mole'i ale quelconque, el par L'angle que ce rayon fait ave< 

 I .i\. des r, en soi te qu on ail 



x = r . cos. , y=r. sin . , 



la quantite r . qui entre dans cette formule, sera determine* 

 l>.ii cette equation : 



B J =r 1 — 2 / ~s I. cos. 6 . cos. >|i -f- /'. «n . Q . m/j . y ) + j' ( /' . i 



\ I. 



Propagation des ondes it la surface ckufluide, en ayant 

 ird it ses deux dimensions horizontales. 



58 Nous ne conside'rerons \<-> valeurs de I'ordonne'e z, 

 donl cette propagation depend, qUe pour des ( »< «i 1 1 1 -^ tres- 

 eloignes de I'ebranlemeW primitil ; en sorte que [e rayon / 

 sera suppose tres-grand par rapport a let I  De plus nous 

 distinguerons, comme dans le IV §, deux e'poques diffe 

 rentes : celle "ii le temps n'est pas encore tres-i considerable, 

 et celle, au contraire,ou la quantite gt esl devenue tres 



grande par rapport a / . de maniere <|"'' - soil du mi trn 

 ordre il«' grandeur que ■, et j, • A ces deux e'poques, on a des 



ondes qui suivenl des lois tres-distinctes que nous allons 

 sui cessh ement examiner. 



Dans !<■ premier cas, nous pouvons employer I'e'qua 



