SI R r a THEORIE DES ONDES. |-l 



ce qui ne differe pas beaucoup de celui de la meme onde 

 dans le cas dun canal dune largeur constante ,11" 2 i ). La 

 valeur de K qui repond a cette seconde racine, calculee au 

 moyen de la serie du nume'ro precedent, se trouve negative, 

 mais on peu! evidemment faire abstraction du signe de cette 

 amplitude : sa valeur absolue esl 



K'=( 0,2609)^, ou K =(1, 3588 )h\/-L; 





en sorte qua un instant donne, elle n'est pas la moitie de 

 celle rpii repond a la premiere, ct pour la meme distance 

 du lieu de I'ebranlement , elle n'en est pas le tiers. On 

 trouve aussi pour les valeurs de t et X, relatives a cette 

 deuxieme racine, 



£'=(1,2069)^/ '-, >.= (o,4G32)/. 



Supposons, par exemple, que le diametre de l'ebranle- 

 ment primitif ait ete dun decimetre; nous aurons /=o m ,o5; 

 on a d'ailleurs g = (f,8o88 : en prenant la seconde sexage- 

 simale pour unite de temps ; il resulte de ces valeurs , pour 

 la premiere onde, 



r=(o,2i2i)f, K'=(o,23o9)j, f=o",i358, }.=o m ,o.">- i , 



et pour la deuxieme, 



rs?(o,i345)f, K.'=.(o,Q97i r >=o",o8(J2, > = «,'.,- 



Le cerclc des oscillations nulles qui se'pare ces i\<\i\ ondes 

 I'une de I'autre, repond a la plus petite racine de ('equation 

 P=:o, ou de 



22. 



