MOOVEMENT DES FLUIDES 



h . R — 



= bt 



d'oii 1 on tire 



M 



Dansnos observations, le volume constant Mde I'e'coulemenl . 

 I.i longueui I (lu tube, son diametre 2R, el la hauti in /, de I 

 charge, sont des quantites connues: la densite $ du liquide 

 I epaisseurc de la 1 ouche adhe'n ate a la paroi interieure du 

 tuyau . el le temps t de I'e'coulement, varient pour chaque ob- 

 servation; de sortequ'en 1 . 1 1 -^-^. 1 1 1 1 notre formule telle que nous 

 venons de la presenter, elle peul etre considered comme 



lequation d'une surface courbe qui aurail pour c 'donne'es 



los trois variables t, 8 el '■. mais comme lesdeux dernieres sonl 

 rune et I'autre d< s fonctions partu ulieres de la tempe'rature T 

 cette equation se transforme naturellemenl en celle d'une 

 courbe plane En dirt, quoiqu'on ue connaisse poinl ^in- 

 ralement la loi suivanl laquelle la tempe'rature fail varier la 

 d( nsite dun liquide quelconque, el que cette loi soil proba- 

 blement diffe'rente pour < haque liquide, on pent toujours la 

 : epre'senter p ir ('equation 



i= \ 1 II T + C T 1 D'T i.i, 



oil les coefficiens \.\ B', C, D', etc. , des puissances successive' 

 de la temqerature T sonl suppose's connus par I'observal 



D'un .ii 1 • il is avons ti ouve dans notre pre'i edenl 



memoii 1 



e = R — l/iv + « 100— t 1 1 It 1 Di luooouo— r 1 m. 



