SUR LA THÉORIE DES ONDES. 8l 



tlale de la surface à laquelle on peut se dispenser d'avoir 

 égard , et de la loi suivant laquelle l'impulsion moyenne était 

 distribuée sur les différens points auxquels son action devait 

 s'étendre. 



Si l'on désigne par m la molécule dont a et b sont les 

 coordonnées initiales, par r^ sa distance à l'origine, et par 

 60 l'angle que fait cette distance avec le prolongement de 

 l'axe des y au-dessous du plan des .v et 1 ; on aura 



a ■=. fa sin ôo , ( — /') = To cos ô^, : 



et par suite, les équations (i) deviendront 



H cos e„ 



■7! à' To * 



Soient maintenant R„ la résultante des deux vitesses lu et 

 i',,, c'est-à-dire, la vitesse de la molécule m dans sa propre 

 direction , et ^„ l'angle que forme cette direction avec le 

 prolongement de l'axe des y. On aura 



'3) \ tang/o = — —= tang 260, et par suite 



/o=::2 Go. 



Il suit de ces dernières équations , i .° que la vitesse abso- 

 lue reste la même pour tous les points situés à égales distances 

 de l'origine des coordonnées; 2.° que cette vitesse décroît 

 en raison inverse du carré de la distance à l'origine , en sorte 

 que pour de grandes distances elle devient insensible; 3. "que 

 sa direction forme, avec la ligne menée du point que l'on 



I . Savam âratigcn. L 



