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Ajoutons que, les angles compris, i.° entre deux arêtes du nouveau 

 parallélipipède, 2.° entre le plan de ces deux arêtes et la troisième, 

 étant droits à peu de chose près, les sinus de ces angles différeront 

 très-peu de l'unité ; d'où il résulte que le volume du nouveau paral- 

 lélipipède sera sensiblement égal au produit de ses trois arêtes , ou 

 même au produit de leurs projections, c'est-k-dire , à 



(9) 



= ^Cy |^,^^_+_+_J^,+ ...J. 



Enfin , comme la densité du fluide, dans le voisinage de la première 

 molécule , sera devenue, à l'époque dont il s'agit. 



(.0) J--t- ^_^ +„ +,„ a;, 



il est clair qu'en négligeant les infiniment petits du second ordre , on 

 trouvera pour la masse du nouveau parallélipipède 



r I du dv <iv \ ~[ r , I 'iJ" <iJ'' <!<!'■ dJ \ 1 



ou a ires-peu près 



Il est maintenant très -facile de former les diverses équations qui 

 doivent servir k déterminer le mouvement de la masse fluide. D'abord, 

 si l'on divise les expressions (3) par a/, on obtiendra les compo- 

 santes rectangulaires de la force accélératrice qui serait capable de pro- 

 duire à elle seule le mouvement effectif de la molécule fluide dont les 

 coordonnées , au bout du temps t , sont désignées par x, y, ^. Si l'on 

 retranche ces coinposantes des trois quantités ^, J/, 2j , les restes 

 obtenus , savoir , 



