ET LE TANGAGE DES VAISSEAUX. 9 



dont chacune fera follicitee. Mais cela fc trouve plus 

 aifement par la theorie de ['acceleration qu'une force 

 follicitante produit dans chaque partie du corps > dans 

 cette recherche, il faut diftinguer deux cas, felon que 

 la direction de la force pafle par le centre de gravite dti 

 corps, ou non. 



Pour le premier cas , foit AB CD un vaifleau ou Fig. 3 

 un autre corps quclconque, done la mafle entiere foit 

 = M i Sc que ce corps foit follicite par la force FP 

 = P> dont la direction pafle par le centre de gravite G 

 du corps. 



Cela pofe, on fait, par Ies principes de la Mecha- 

 nique, qu'une telle force tend a imprimer a toutcs les 

 parties du corps une egale vitefle, felon la direction de 

 la force FP, & que l'acceleration eft exprimee par 



p 



— , en fuppofant le corps roide , de forte que les in- 

 tervalles entre toutes fes parties foient inalterables. 



vi r. 



Concevons maintenant une partie quelconque Afdc 

 ce corps , dont la maffe foit = mi Si puifqu'elle re- 



^oit une acceleration — , felon la direction Mp paral- 



lele a FP, elle fera mife egalement en mouvement, 

 que (1 elle etoit detachee du corps entier, & quelle 

 flit follicitee a part par une force Mp =p> enforte que 



V P », mP 



- = — , & partant p = — • 



m M ' r * M 



II faut done que 1'afTemblage qui affermit cette partie 

 au corps entier , faffe cette fonction , &: quelle en foit 



entrainee par la force trouvee Mp = — • 



Par confequent, des qu'on fait la maniere dont cette 

 partie eft liee avec le corps entier, foit par des corda- 

 Prix de 17}$. B 



