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lentement le niveau primilif. Aux distances 4L etGL, la courbe, tout en 

 s'aplatissant de plus en plus, conserve le même aspect général, les oscil- 

 lations disparaissant complètement. 



» Ces faits sont d'accord avec ceux qu'a révélés l'oreille : l'ébranlement 

 sonore se fond graduellemement en une seule onde sans action acous- 

 tique. 



» Les graphiques se prêtent d'ailleurs à des mesures précises. On peut 

 relever les temps au j^ de seconde et les pressions au ^„ de millimètre 

 (au moyen d'expériences spéciales, on a déterminé en millimètres d'eau 

 les pressions correspondant aux différents écarts du levier). On a trouvé 

 ainsi : 



Chemin 

 parcouru. Temps employé. 



o o 



2L T'= 37,259 



4L T" = T' H- 37,337 



6L T"' = T" -H 37,383 



» On voit que le maximum recule à l'intérieur de l'onde, tandis que 

 celle-ci progresse. 



» La longueur totale de l'onde ne varie pas beaucoup : les clnflres in- 

 scrits au Tableau ne doivent être regardés que comme approximatifs, à 

 cause de la difficulté déjuger de la fin de l'onde. 



» Les pressions décroissent sensiblement en progression géométrique, 

 les chemins croissant en progression arithmétique. Si, en effet, on suppose 

 que chaque parcours 2L (y compris la réflexion qui le termine) réduit la 

 pression au ^ de sa valeur, on a la série iG,2, :j,4, 1,8, 0,6, qui diffère peu 

 des nombres observés, le premier de ces nombres ij,8 n'étant pas très 

 sur, et le deuxième 6, G devant être multiplié par un coefficient r<^ i. 

 L'amplitude du mouvement \ ibratoire peut donc être représentée par ae"'^^, 

 le coefficient a différant peu de celui que donne l'équation e~" '-''"= i, 

 d'où 



a = 8,Gi> . 10 •*. 



D'après MM. von Helmholtz et Kirchhoff, on doit avoir, en effet, 



C. R., 188G, I" Semestre. (T. Cil, N° 2.) l4 



