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OU, avec une approximation suffisante, 



rfa = - siii- sin/i%', d% =^ 2rcos^c/.' ; 



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pour la seconde étoile, on aura de même 



dx, = - sin - sinAa", d^, = 2rcos-a". 



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On reconnaît immédiatement que les valeurs de dx et dx, sont de faibles 

 quantités du second ordre de pelitesse et tout à fait négligeables; il en ré- 

 sulte que la projection de la distance sur la trace du plan de réflexion ne 

 se trouve pas modifiée d'une manière appréciable. La distance absolue A 

 des deux étoiles, qui était primitivement o, sera ensuite égale à 



d\ = \l(da., — dy.)'- -t- 4r-(cos'^a' — cos-a")- = 2r(cos^a' — cos-a"), 



en négligeant c?a et d'oc,; en adoptant !x'= — oc", dS. devient o; par con- 

 séquent, si l'on installait en outre les deux miroirs symétriquement par 

 rapport à l'axe optique, la distance absolue elle-même ne varierait 

 pas. On a donc un avantage considérable à choisir la disposition symé- 

 trique, car dans ce cas les deux mouvements rotatoires r et n ne provo- 

 queront aucune modification dans la distance absolue elle-même; et, 

 s'il n'y avait que ces deux déplacements à craindre, on pourrait mesurer 

 directement la distance au lieu de sa projection sur la trace du plan de 

 réflexion : ce mode d'installation est d'ailleurs le plus avantageux au 

 point de vue de l'exécution pratique du travail. 



» Considérons finalement le troisième mouvement possible, celui qui 



peut avoir lieu autour de l'axe optique. En donnant {fig. 2) à r' , co' et a' 

 une signification analogue à celle de r, <.<> et a, on trouvera rigoureusement 



