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 dans laquelle 



y. = 91 X IO~'', 



!i=3i6x IO-". 



» Dans une expérience où j'ai maintenu constantes, autant que possible, 

 l'intensité du champ et la température, j'ai constaté c[ue la déviation D est 

 absolument indépendante de l'intensité du courant qui traverse la lame, 



)i Enfin j'ai fait varier la température entre o" et yo". 



» La variation de S avec la température est représentée par la formule 



dans laquelle 



r5 = (5(,(i -\-mt — nt-), 



m = 0,00,541, 

 n = 0,000093. 



» Conclusion. — On peut donc représenter !5 par la formule suivante 



8 = RM(i - ocM + pM-)(i -^mt- nt- ) 

 et, par suite, 



D = KM(i - AM + BM= + CM^)(i + P« - Qi=), 



formule dans laquelle les constantes ont les valeurs suivantes : 



R= i58 X io~', 



A = a + oc = 882 X lo"', 



B = p — è H- a A = 1 1 2 X 1 0-" , 



C =c -h bA — ah = 3o3 x lo"' '. 



P = m -hp = 844 X 10-', 



Q = /i -+- ^ — pP = 862 X 10'. 



» Tl est facile de voir que D atteint 5" environ dans un champ égal à 

 ro 000 C.G.S. La déviation est maxima à la température de 49°- 



» Remarque. — On a vu plus haut que la résistance du bismuth augmente 

 de plus de i5 pour 100 de sa valeur dans un champ magnétique de 

 I o 000 C. G. S. Je me propose d'utiliser cette variation une fois bien connue 

 pour la mesure des intensités magnétiques. 



» Cette augmentation de résistance est due, en partie, à la déviation 



des lignes équipotentielles; la résistance doit être multipliée par • 



Mais il est facile de voir que ce coefficient ne dépasse pas i,oo5. Il faut 



