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avec leur laiblc éjoaisseur, les noyaux ne permettaieuL pas d'alleindre 

 l'uniformité approximative du champ : on pouvait, il est vrai, leur appli- 

 quer deux larges armatures; mais, lorscpi'on accroît les surfaces en regard, 

 l'intensité du champ décroit à peu près en raison in\ erse de l'aire des ar- 

 matures; insuffisance d'uniformité ou insuffisance d'intensité du champ, 

 telle était l'alternative dans laquelle nous étions placés. 



» Heureusement il n'est pas nécessaire que le champ magnétique soit 

 réellement uniforme jjour opérer les vérifications (pie nous avions en vue : 

 c'est ce qui résulte du théorème suivant (]Max>vell, Electr, and DIagn., 

 t. II, 808) : 



» D'après la loi de Verdet, l'angle dont le plan de polarisation d^un fai- 

 sceau lumineux tourne entre deux points d'un trajet rectiligne effectué dans un 

 champ mngnélicjue ne dépend que des valeurs du potentiel magnétique aux 

 deux extrémités de la trajectoire. 



•» Cet angle de rotation est égal au produit de la différence de potentiel aux 

 deux extrémités de la trajectoire par la constante électro-optique du milieu ('). 

 » Il suffit donc, pour vérifier la loi, de démontrer l'égalilé des rotations 

 produites dans deux colonnes de longueur inégale, mais dont les extré- 

 mités sont respectivement situées sur les deux mêmes surfaces équipoten- 

 tielles. 



» Si, dans un plan convenablement choisi, les ligues équipotentielles 

 sont rectilignes et parallèles, la relation entre les longueurs e,e^ des deux 

 colonnes aboutissant respectivement aux deux mêmes lignes équipoten- 

 tielles sera 



(3) esinfi = e^ sin[b, 



(p et Pi étant les angles des deux colonnes avec la direction commune de 

 ces lignes), comme si le champ était réellement uniforme. 



(') lui ed'et, la rolalion dtii produile dans le parcours de l'élément ds est propor- 

 tionnelle à la composante de l'action magnétique rfco := A f/i'iM cosa; mais IM^Acosa 

 est aussi le tra\ail élémentaire d\ des forces électromagnétiques sur l'unité de masse 

 magnétique parcourant ds\ la rotation totale est donc 



-.■Si 



-kÇ dsMco&^=^A f <:/V = A(V, — V„); 



.^g Vn 



le potentiel magnétique en un jxiint étant le travail des foices magnétiques sur la 

 masse un venant de l'inllni à ce point et ce travail ne dépendant que des deu\. e\.tré- 

 mités de la trajectoire, le lliéoréme ci-ilessus est démontré. 



