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 pour x — l, quels que soient y, z, el 



(B) fPccyd<.'> + V = ('). 



» Conditions relatives à la symétrie. — Quel que soit x, les quantités «, <•, 

 Pxj< PxY doivent conserver les mêmes valeurs quand on y change z en — z. 

 Au contraire, w cXp^- doivent changer de signe. 



» Hypothèses. — Nous supposerons, sous la réserve de vérification ulté- 

 rieure, que l'on a dans toute la masse 



(l) Oyy=0. Pzz^O, 



(l') Pyz=0. 



)) Conditions relatives à la surface latérale. — En vertu des valeurs (i) 

 el (i'), ces conditions se réduisent à 



(C) p.ryd^-Pxzdy = o. 



)) Expressions des déplacements. — En ayant égard aux valeurs (i) et ( i '), 

 les équations de l'équilibre intérieur se réduisent à 



V "■ / dx dy dz 



(2") 



dpx 



dx 

 » Les équations (i) reviennent à 



o. 



, f du r/iv\ ,. V dv 



, [du dv\ ,. X d^\• 



d'où 



(3) 



et l'on a 



,,, ^ / dv dtr\ ,. .du |ji(3X + 2|j.) du 



Cl) /'-- -H^ + T7ï) - (^ + ^1^-)^ = - S:ti^ dj- 



de div X du 



dy dz 2(X 4- [a) dx 



(') C'est cette condition dont M. de Saint-Venant a omis de tenir compte. 



