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est proportionnelle à l'intensité du courant inducteur et l\ la conductibilité 

 du circuit dans lequel elle se propage. 



» Ce genre de recherches ne faisait pas prévoir chez M. Lallemand une 

 aptitude particulière pour les études de Chimie organique. Dans un travail 

 très étendu sur l'essence de thym, il a découvert un camphre nouveau, 

 auquel il a donné le nom de thymol et qui répond à la formule C^^H'^O*. 



» Il en a déduit un acide sulfothymique et des sulfothymates, un acide 

 sulfacétothymique et les sels correspondants, des dérivés nitrés et chlorés 

 par substitution, un carbure d'hydrogène, le tliymène C^°H'% et une série 

 de composés dont il a montré l'analogie avec d'autres séries homologues déjà 

 connues. Je n'aurais pas la compétence nécessaire pour l'apprécier au point 

 de vue chimique, mais je signalerai dans ce Mémoire une expérience dont 

 l'auteur n'a pas eu la fortune de saisir toute la portée : « Le thymol, dit-il, 

 » entre eu fusion à 44" et donne naissance à un liquide incolore. Il peut 

 w conserver pendant longtemps cet état à la température ordinaire, sur- 

 » tout quand il est impur. Mais on détermine aisément sa solidification en 

 « projetant quelques parcelles de camphre solide. » Cette observation est 

 restée inaperçue; on sait maintenant, surtout par les travaux de M. Cernez, 

 comment elle se rattache aux propriétés des liquides surfondus et des 

 solutions sursaturées. 



» Entrant de nouveau dans un ordre d'idées tout différent, M. Lalle- 

 mand a poursuivi pendant plusieurs années des recherches du plus grand 

 intérêt sur l'illumination des corps transparents. 



» Lorsqu'un faisceau de lumière traverse, par exemple, de l'eau pure 

 et privée autant que possible de toute matière en suspension, son passage 

 se manifeste par une traînée brillante analogue à celle d'un rayon de soleil 

 dans l'air chargé de poussières. Vue dans une direction perpendiculaire au 

 faisceau, la traînée se montre absolument polarisée dans un plan qui passe 

 par le faisceau et par la direction de la lumière diffusée. Si le faisceau pri- 

 mitif est lui-même polarisé, la lumière diffusée dans un azimut perpendi- 

 culaire au plan de polarisation est nulle pour une direction normale, et 

 son intensité va en croissant à mesure qu'on se rapproche du faisceau 

 dans le sens ou en sens contraire de la propagation. Il résulte môme de 

 mesures exactes que cette intensité est proportionnelle au sinus carré de 

 l'angle que fait le rayon diffusé avec la normale au faisceau. 



M Si l'on admet que la diffusion observée tienne uniquement à des chan- 

 gements de phase qui se produisent d'une manière irrégulière en certains 

 points du milieu, dont l'homogénéité n'est pas absolue, les phénomènes 



