( 79« ) 

 haut) et qui reviennent identiquement à 



B = _ ^ _ a^y^ > A == - (l + y. - ... ^J^)b\ 



lorsque Ton complète la valeur de A par l'adjonction d'un facteur commun Ir 

 dont l'absence est due à une erreur évidente d'impression. Il viendra 



ou bien par la suppression des termes entiers qui se détruisent et puis du 

 facteur commun [j-b-, 



b^ c- 4 1>'- 



identité évidente. 



» Il fallait bien, du reste, et pour toute forme de la section, que cette 

 condition, fp^ydw = - P, fût vérifiée; car, dès qu'on a pris 



et que l'on a attribué aux autres composantes de pression des a aleurs satis- 

 faisant aux trois équations indéfinies de l'équilibre et aux conditions de 

 liberté de la surface latérale, la portion du prisme comprise entre ses deux 

 sections normales d'abscisses œ et /est, par le fait même, en équilibre sous 

 l'action des pressions que ces sections supportent, pressions ayant dès lors 

 leur moment total, par rapport à une parallèle à l'axe des z menée par le 

 centre de la première de ces sections, identiquement nul. Or ce moment 



est 



p 



fp.,y û?co = j- (/ - x) Jy- (ko = p(l- X), 



pour les forces appliquées à la section d'abscisse x, et 



fPxy(l -X)dl0 = (l- X) Jp,,.^ cho 



pour celles qui sollicitent la dernière section, d'abscisse /, sur laquelle ne 

 s'exercent pas d'actions normales. Il vient donc bien 



J'pj.y (/o) + P = o. 



Et c'est justement parce que cette condition était surabondante, ou impli- 

 quée dans les autres données de la question, que JM. de Saint-Venant n'a 



