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on a 



('- /■■' 



(R rayon de la molécule gazeuse, /de la molécule liquide). 



c' 

 )> La vitesse de propagation du son étant égale à --> il vient 



Or, d'après mon théorème fondamental, 



2 



O 



V étant le volume occupé par i''*-' de vapeur saturée à 8". 

 » L'équation (i) devient alors 



^ = K V' ^'^'^^ ,, 0607V' ' ■^ =1^47.8 (trouvé: i435), 



V étant le volume occupé par i''s d'eau à 8°. 



» J'examinerai ultérieurement les causes de cette différence. 



» Compressihilité de Veau. — Soit P la pression sur la surface molécu- 

 laire, pression équivalente à l'attraction intérieure qui se manifeste à l'état 

 liquide. Comme je l'avais fait remarquer antérieurement à la solution de 

 cette question, quand j'avais à étudier les divers modes du groupement des 

 molécules, les molécules d'eau sont dans une couche horizontale tangentes, 

 chacune à trois d'une couche inférieure ou supérieure et à deux d'une ligne 

 voisine de la même couche. 



» IjC plan des aires est dans ce cas un plan horizontal. 



» Dans chaque couche horizontale le centre d'une molécule tangente à 

 deux d'une ligne Aoisine dans la même couche est soumis à une attrac- 

 tion o = ^^/ PjO-. 

 ' 4 o 



)) Cette attraction est celle qui provient de deux molécules voisines et 



au contact dans la même couche. Elle équivaut à une pression '^^^^-^^^ — 

 serait exercée sur l'hémisphère en contact par un plan tangent. 



» Dans ces conditions, il est aisé de comprendre que les choses se 

 passent pour la molécule élastique comme si l'on exerçait sur sa surface une 



4 -'" 



