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» Considérons maintenant un troisième atome. L'action de cet atome 

 sur le premier donne lieu à une force appliquée en M et à nn couple. 

 Soient z/|3, p,,, «p,,, les projections de cette force sur MX, MY, MZ; P,^, 

 Qi3, R,3 celles du moment du couple. 



» De même, l'action du troisième atome sur le second donne lieu à une 

 force appliquée en M' et à un couple. Soient ii.,3, «'-s. «^23 les projections de 

 la force sur M'X', M'Y', M'Z'; ?„,, 0^3, R.,3 celles du moment du couple 



» 11 f-iut alors remplacer dans les équations (i) 



Mpar?/ + M,3, PparP + P|3. 



et dans les équations (2) 



«' par m'-i- i<_>3, P'parP'+Pj3, .... 



)) Écrivons que la variation de la demi-force vive est^ égale à la 

 1 <ï> augmentée de la somme des travaux e 



dip dji d^ dx' c?* rb — qc. -^ 11 + ?/,3 



variation de <ï> augmentée de la somme des travaux extérieurs ; on aura 



Zà I dx dt 



(4) 



dx' dt da m 



d<P r' b' — f)' c' + a' ~h 11,3 d^ (B— C)y7- + P+Pn 

 da' m' dp 



f/*(B'-C')^'/-'-+-P'-hP,3 



! dp' A' 



' = y ["« + u'a' -hVp-h P'p' ] . 



d^ dw d^ dvj 1 

 Ihltt'^ 1^' ~dt\ 



» ïn tenant compte de (3) cette équation devient 



» c'est cette équation que je voulais obtenir. C'est une équation fonc- 

 tionnelle qui est de nature à resserrer danj des limites étroites les actions 

 mutuelles des atomes. 



» Je ne puis terminer cette Note sans dire qu'elle m'a été, en partie, 

 inspirée par le désir de préciser les savantes considérations faites par 

 M. Poincaré, sur le principe de Meyer, dans la Préface de son Traité de 

 Thermodynamique. » 



