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lange double : on y distingue une phase homogène liquide C, et une phase 

 homogène vapeur c. 



» Soient M, et Mo les masses respectives des fluides CO" et SO- contenues 

 à un instant donné dans la phase C. La concentration actuelle de cette phase 

 est par définition : 



S= ^ 



M, 4- M 



on a de même s 



enfin si l'on pose 3TI, = M, -f- m^, OIL^ = Mj -t- m^, 



est la concentration du mélange. 



» Peut-on à chaque époque de la condensation connaître les valeurs S 

 et 5? Le graphique des lignes limites (') fournit une réponse simple et 

 précise. 



» Le système est bivariant; pour de tels systèmes, J. Willard Gibbs a 

 énoncé le théorème suivant : 



Il Si un système bivariant est en équilibre à une température donnée, 

 sous une pression donnée, la composition qu'affectent au moment de 

 l'équilibre les phases en lesquelles il est partagé est déterminée ; elle ne 

 dépend pas des masses des composants indépendants qui servent à former 

 le système. 



M M. Duhem y a joint ce deuxième théorème : 



» Sil'on se donne la température, la pression et les masses des composants 

 indépendants qui forment un système bivariant, la masse de chacune des 

 phases au moment de l'équilibre est en général déterminée. 



» D'autre part, en discutant analytiquoment les conditions d'équilibre 

 d'un mélange double, M. Duhem a montre que la surface limite était la 

 traduction géométrique de ces conditions. 



» Considérons le graphique des lignes limites en projection sur le 

 plan TOP, Prenons un point à l'intérieur, par exemple le point 



T = 66,3, P-. ^7,6. 



Ce point est à l'intersection de la ligne de rosée n° 3 et de la ligne d'ébul- 

 lilion n" 6. 



» Si nous élevons, en ce point, une perpendiculaire au plan TOP, celte 



C) Voir Comptes rendus, séance du t. CXXX, p. 167; 1900. 



