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échappé que, par des approximations successive-:, le SHCond terme du 

 membre droit dans 



—~ = as\n{at + e) + a(f, + <>„ ) cos(a/ + i) — aVfV^ sin(a^ -)- e) . . . 



donne naissance à un terme 



-f- aVf t'o sin(a/ + a), 



ce qui réduit v^ à zéro (au moins aux quantités d'ordre supérieur). 

 » Cette erreur élémentaire m'appartient exclusivement. 

 » Dans votre Note vous considérez l'équation 



— = aecos(rti -H r„) + o sin/;/. 



Gyldén considère au début des approximations l'équation 



j-r = ai cos{nt + l'o) ««* siu(«/ -+- f„ j — 7^^^ cos(nf -+- v^) -+- b s\npt, 



et parvient à déterminer v^^ dans 



h 



» T>a valeur de p^ ainsi déterminée est évidemment beaucoup plus petite 



a' 

 que — r- 



» Gyldén dit expressément qu'il est même inutile, pour la détermination 

 de Pj, de partir de l'équation, où l'on a négligé la deuxième et la troisième 

 puissance de i. C'est justement ce que vous avez démontré. 



M Je serais très reconnaissant, si vous vouliez bien faire insérer ces lignes 

 dans les Comptes rendus. Je le dois à la mémoire de Gyldén. » 



MÉCANIQUE. — Sur les chaleurs spécifiques des fluides dont les éléments 

 sont soumis à leurs actions mutuelles. Note de M. P. Duhem. 



« Considérons nn fluide dont les divers éléments sont soumis aux actions 

 très générales définies dans notre Mémoire Sur le potentiel thermodyna- 



