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 mique et la pression hydroHatique ('). Cnmme dans nos Notes précé- 

 dentes (*), gardons les iiot;itions de ce Mémoire. 



» L'entropie S(p, T) dm d'un élémentde masse dm est déterminée par la 

 formule 



(t) esCp.ï)^-^!-^ 



La chaleur dégagée dans une modification quelconque par l'élément dm 

 est, en supposant nulle la viscosité. 



(2) dq^- TdS=U^h? + Ç:M)^lrn. 



E\dzdT^ ' àT- 

 n La chaleur spécifique à densité constante est donc 



(3) c(p.T) = -,,— ^-. 



Si nous adoptons le postulat de Helmholtz, cette chaleur spécifique est 

 positive, en sorte que nous avons l'inégalité 



(4) Ij, < o. 



» Isolons l'élément dm. Supprimons les masses, directement en contact 

 avec lui, qui lui imposent des liaisons; mais, au moyen de corps non coa- 

 ligus à l'élément dm, restituons sa valeur primitive à l'action A(p)dm qui 

 s'exerce sur cet élément. Pour conserver à cet élément son état de repos 

 ou de mouvement, il faudra le soumettre à une pression normale et uni- 

 forme n, donnée par l'égalité 



(5) 11 + p^[a(p)-^]=o. 



» Maintenons la température T constante et faisons croître 11 de Sn ; 

 p croît fJe (^ ) ^n. Si nous posons 



(6) J = p[.|-.A + p( 



à?'- d? 



(') Annales de l'École Normale supérieure, 3° série, l. X, p. i83; 1898. 

 (') Comptes rendus, séances du 21 janvier et du 4 février 1901. 



