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Par la même méthode j'ai obtenu, dans le cas de mouvements élastiques, 

 les formules suivantes : 



(i) « = 2 sinmx coski Q. + a;^.) -^ («, es> + h ^eS^') -l- c, eSi^^d^esA , 



O 1 J 



(3) ^■^ "^ 5] cosrnx cosAv (</, ("'■■' H- i, c~°-), 



N| == V cosmj^cos/v f 7. -;- 2 ij. /" ^^. ) (a,e*^4- h,e~s^) 



No = V cos772j;cos/{-; (1 — 217. — ^ ^ j (a,e°> h- b,e~^^) 



— 2 [7.7» (c, e^' ^ -+- d, e~»> ^ ) , 

 ( T :^ "y a sinww cosX7 r f"^\ (a, e»"'' - 6, «-»">) 

 [ +{g, + 'f]{c,eBJ-d,e-^^r)\, 



en prenant 



,s .... p/1''- ., k-- 



(^') 



-- ï 



p étant la densité du corps et Q. la vitesse de propagation des vibrations 

 longitudinales, et 



i^) g 



o) étant la vitesse de propagation des vibrations transversales. 



» On donne à m les valeurs —, i étant égal aux nombres entiers succes- 



a " 



sifs, et aux coefficients indéterminés «,, è,, c,, d^ les valeurs nécessaires 



pour que, sur les faces j =z àz h, T soit nul, et N^ identique aux séries de 



Fourier V Mcoswj^cosXv ou VNcosm.rcosX'^ repré.sentant la charge sur 



la face supérieure ou l'ensemble des réactions sur la face inférieure qui 

 font à tout instant équilibre à cette charge. Lorsque X- est différent de zéro, 



