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So et S, désignant les entropies du système dans son état initial et dans 

 son état final. 



» Si, prenant deux axes de coordonnées rectangulaires OS (axe des en- 

 tropies) et OT (axe des températures), on représente à chaque instant 

 l'entropie du système en fonction de sa température, la quantité de cha- 

 leur (j est représentée par une aire limitée par l'axe OS, par deux ordonnées 

 correspondant aux abscisses S^ et S, et par la courbe représentative des 

 variations de l'entropie en fonction de la température. 



« Cette représentation géométrique serait très commode pour repré- 

 senter les échanges de chaleur entre le fluide évoluant dans un cylindre de 

 machine à vapeur et les corps qui lui sont extérieurs, si la masse de ce 

 fluide pouvait êlie, même d'une manière approchée, considérée comme 

 ayant à chaque instant de sa transformation la même temj)érature en tous 

 ses points. Or il est facile de voir qu'il n'en est pas ainsi. 



» Au moment de l'ouverture de l'admission, la vapeur qui pénètre dans 

 le cylindre rencontre dans l'espace mort une masse de fluide qui est loin 

 d'avoir la même température qu'elle; pendant le remplissage de l'espace 

 mort, le fluide évoluant ne peut être considéré comme ayant à chaque 

 instant la même température en tous ses points. Durant le reste de l'ad- 

 mission on peut faire cette hvpothèse à partir d'un certain moment, mais 

 c'est là une approximation dont on ignore la valeur. Lorsqu'à la fin de la 

 compression le fluide emprisonné dans l'espace mort a la même tempéra- 

 ture et la même pression que la vapeur affluente, on peut appliquer la re- 

 présentation entropique à la phase d'admission, à la condition de supposer 

 que le fluide qui entre enjeu est homogène et possède à chaque instant la 

 même température en tous ses points. 



» En faisant cette même hypothèse pour le fluide qui se trouve dans le 

 cylindre pendant la détente, on peut également appliquer à cette phase le 

 diagramme entropique. 



» Il n'en est pas de même pour la période d'évacuation. En effet, pen- 

 dant cette période et à chaque instant, une partie du système étudié se trouve 

 dans le cylindre, une partie se trouve à l'état d'eau dans le condenseur, 

 c'est-à-dire dans des conditions de température très différentes de la pre- 

 mière. Pour appliquer à cette phase du fonctionnement le théorème de 

 Carnot-Clausius, il faut considérer chacun des éléments 6^//2 de la masse évo- 

 luante et calculer l'intégrale 



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