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afin de ne pas faire intervenir la notion d'entropie pour la partie O, où il 

 se passe un phénomène irréversible. 



» Les deux premiers termes se transforment en une somme d'intégrales 

 dont nous ne retiendrons que celles qui sont relatives à la surface S. 



2 <^'f t , 



(2) 





-^ ^' 2 P2 ?^ (AS^ -^ BSj -^ CSz V^. 



» Dans le troisième terme, / dlSg^t^^dm est de l'ordre de At, Ah, Sa;, 

 donc négligeable. Il en est de même de f dl S (,(E^Q -h E^\J) dm, .sans 



/t-t-Ac 

 EdQ 4- EdU serait infini, ce qui est impossible. (Si cette cir- 

 constance se présentait, on devrait conclure qu'il ne peut se propager 

 dans le fluide considéré une onde avec discontinuité dans les vitesses.) 



Quant à — / dlSg^jd/n, il donne 



s 

 » (i) donne alors trois équations dont la première est 



(4) '-s (".-".)--. A (4,; ~«fe) = '^(n.-n.)- 



» L'équation de conlinuité s'écrit d'ailleurs 



et la relation supplémentaire s'obtient en supposant le mouvement adia- 

 batique et en remplaçant dans (i) les modifications réelles, 



^g^ j ^ dt [ -, + E(U. - U,)J 



