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» On voit que, si l'excédent a de température des corps considérés reçoit 

 différentes valeurs, les vitesses u, v, w du fluide seront, aux points homo- 

 logues de l'espace entourant ces corps, proportionnelles à la racine 



cubique, a', de cet excédent, et qu'une même fraction de celui-ci sera 

 prise, en ces points homologues, par le fluide y effectuant son passage. 



» III. Le flux F de chaleiu- fourni dans l'unité de temps par l'unité 

 d'aire d'un quelconque des corps, égal à celui que la couche liquide con- 

 tiguë communique au fluide plus intérieur, aura, comme on sait, l'expres- 

 sion K(>. -; — h 7.^7 — h V '7- )• En V introduisant les nouvelles variables et 

 V dx ' (// dz) 



fonction ç, ri. 'C, 6, on aura donc 



(■o) F=(KC-y)'a»(^^+;.^H-v^). 



u Aux points homologues des surfaces /"(E, •/;, C) = o limitant les corps 

 considérés, les cosinus directeurs X, a, v et les dérivées -779 r: f*nt 



mêmes valeurs respectivement. Donc le flux de chaleur fourni par l'unilè 



d'aire des corps semblables dont il s'agit est proportionnel, en ces points homo- 



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 logues, à la puissance \, a^ ou a''"", de l'excédent de température de chaque 



corps sur la masse du fluide; et il dépend des autres propriétés physiques 



de celui-ci par le facteur (RC-y)', croissant avec sa conductibilité inté- 

 rieure R, avec la capjicitè calorifique C de son unité de volume, enfui, 

 avec le produit, y, de la gravité g par l'accroissement de cette unité de 

 volume pour un degré d'élévation de la température. 



» Si, l'excédent « venant à croître, le solide, au lieu de se contracter 

 en volume dans un rapport inverse de a, gardait ses dimensions, l'unité 

 d'aire de sa surface serait moins courbe et, par conséquent, moins con- 

 vexe, que ne le suppose la formule (10) quand ^, r„ ( y conservent leurs 

 valeurs. Or, on conçoit que, toutes choses égales d'ailleurs, une forme 

 moins convexe de l'unité de surface restreigne dans une légère mesure 

 les rapports du solide avec le fluide ambiant, rapports qu'une forme 

 concave réduirait évidemment : ainsi, il est vraisemblable qu'une moindre 

 convexité atténue la quantité de chaleur emportée par le fluide. Donc le 

 flux F doit, en réalité, quand l'excédent a augmente chez un même corps, 



croître un peu moins vite que la puissance à" ou a'''"; et l'on s'explique 

 que les expériences de Dulong et Petit aient indiqué des flux calorifiques 



c. R., 1901, i" Semestre. (T. CXXXII, N° 23.) I79 



