Stromgeschwindigkeiten im Ticfen- unci Bodcnwasscr 391 



im Stromstrich als Mittelwert der Komponenten (scnkrccht /.urn Schniii) cm Wert von 

 8-7 cm/sek, bei Reduktion auf die " wahrc " Richtung von 9-2 cm/sck; die f;in/cl- 

 werte schwanken zwischen 1-8 (bzw. 2-1) und 17-4 cm/sek. Dicsc Wcrtc liegcn ctw;is 

 hoher als die Werte, die Defant (1941) fur 2000 m Tiefc, d.h. etwa fiir die Schitlu 

 des oberen nordatlantischen Tiefenwassers, erhalten hat. Die Schatzung des verli- 

 kalen Austauschkoeffizienten, der sich im Mittel zu A 27 cm'' g sec"i ergibt, ist 

 hier mit grosseren Unsicherheiten behaftet, da fur diese Schichten nur sparlichere 

 Angaben des Wertes A : c seitens Defant vorliegen. 



Da das Strommaximum des Tiefenstroms mit sudlichcn Komponentcn im Miticl 

 etwa bei 3000 m Tiefe liegt, wahlen wir dieses Niveau von 3000 m, um die regionalc 

 Verteilung der Geschwindigkeitskomponenten in der Niihe der Kernschicht des 

 mittleren Nordatlantischen Tiefenwassers kartographisch darzustellcn (Fig. 6). 

 Wir erkennen, dass sich zwischen 10° N und 30° S der Stromstrich des Tiefenstroms 

 — ^in noch starkerem Masse als der Bodenstrom — ganz an den sijdamcrikanischen 

 Kontinentalabfall anlehnt und dass weiter ostlich und siidlich kaum noch mcssbare 

 Geschwindigkeiten auftreten. Nur dort, wo der antarktischc Bodenstrom cine 

 grosse vertikale Machtigkeit besitzt, treten in unserer Karte von 3000 m mcssbare 

 nordliche Geschwindigkeitskomponenten auf (offene Pfeile). Die punktierte Linie 

 C — D stellt den Hauptstromstrich des Tiefenstroms dar und ist gegeben durch die 

 Verbindungslinie der Strommaxima. Siidlich 30° S ist diese Linie hypothetisch. da 

 hier die meridionalen Komponenten unter die Grenze der Messbarkeit (3 cm/sek) 

 sinken. Dieser Hauptstromstrich C — D des nordatlantischen Tiefenstroms decki 

 sich, wie unsere Karte lehrt, weitgehend mit der Achse der Hauptausbrcitung des 

 mittleren nordatlantischen Tiefenwassers, die wir 1936 aus der Kernschicht des 

 intermediaren SauerstoflFmaximums erschlossen haben (Wust, 1936. Beilagc XVIII) 

 — wiederum ein Beleg fur die innere Ubereinstimmung der Ergebnisse der heiden 

 Methoden, des dynamischen Verfahrens und der Kernschichtmethode. 



DIE LANGSSCHNITTE DER GESCHWINDIGKEIT IN DEN STROMSTRICHEN 

 Das neue Bild, das wir durch die dynamische Bearbeitung der Meteoi'?ro(\\c von 

 den Stromvorgangen in der atlantischen Tiefsee zwischen 10° N und 55 S gewonnen 

 haben, wollen wir abrunden durch die Konstruktion von Liingsschnitten der Ge- 

 schwindigkeit langs den Stromstrichen des nordatlantischen Tiefenstroms und des 

 antarktischen Bodenstroms am Westrande der Westmulde (Figs. 7 und S). Die I age 

 der beiden Liingsschnitte C — Z) und 5 — /I ergibt sich aus den beiden Karten der 

 Geschwindigkeitskomponenten (Figs. 5 und 6). Durch Vergleich dieser beiden gewun- 

 denen Linien erkennen wir, dass die vertikale Schnittfliiche, d.h. der Stromstrich des 

 nordatlantischen Tiefenstroms zwischen 10° N und 35° S um durchschnittlich 200 

 km westlicher hegt als Schnittflache und Stromstrich des antarktischen Bodenstroms. 

 Im Argentinischen Becken zwischen 35° S und 50° S ist das Umgekehrte der Fall. 



Der Geschwindigkeitsldngsschnitt des Nordatlantischen Tiefenstroms (Fic. 7) 

 zeigt zwischen 10° N und 33° S ein in sich geschlossencs und durchaus plausibles 

 Isotacheenbild. Das von N nach S kontinuieriich abnehmende Stromnuixmuim 

 liegt allenthalben 300-700 m, im Durchschnitt 500 m uber dem zwischen :>00 4500 

 m Tiefe gelegenen Meeresboden. Der Tiefenstrom reicht in dicscn Bre.ten uberall 

 bis zum Meeresboden; er wird nicht von nordlichen Komponenten eines Boden- 

 stroms unterlagert. Nur siidlich 40° S tritt der Bodenstrom schwach m Erschemung. 



