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 thode d'Oppolzer, celle d'Olbers n'étant pas avantageuse dans notre cas. 



T=; 1894 février 1 3, 20892, temps moyen de Paris. 



o , „ 



■K i32. i4.3i ,6 ] 



Q ^5.51 .46, 1 > Eqii. et écl. moy. de 1894,0 



i 6 . 3 1 . 1 4 , o ) 



log^ 0,084720 



» La représentation du second lieu laisse subsister les écarts : 

 Aa.^-o",8, A,3 = — i",g. 



» Ces éléments sont encore bien incertains, en raison de l'intervalle 

 trop petit entre les observations extrêmes et du faible mouvement de la 

 comète. 



» La comète est probablement périodique. Les éléments précédents 

 ressemblent aux éléments extrêmement incertains des comètes de i23i et 

 174*3 (Kindermann). » 



MÉCANIQUE RATIONNELLE. — Sur le mouvement d'un système déforme 

 variable. Note de M. L. Picart, présentée par M. Tisserand. 



« Considérons le système formé par un corps solide de révolution com- 

 posé de couches concentriques homogènes, et un point matériel P mobile 

 relativement au solide. 



» Les équations qui définissent le mouvement de ce système autour de 

 son centre de gravité G sont données dans le Tome II du Traité de Méca- 

 nique céleste de M. Tisserand (Chapitre XXX, p. 5o8, équations 16). 



)) Nous supposerons que la résultante des forces extérieures passe par 

 le centre de gravité G. 



» Pour calculer la rotation moyenne nr, y , o qui figure dans ces éqtia- 

 tions, on peut opérer de la façon suivante : soient^,, q^, x, les projections 

 sur les axes principaux d'inertie de la rotation qu'aurait le système, à l'in- 

 stant considéré, s'il était tout entier solide;/, g, h les projections sur les 

 mêmes axes de l'axe du couple des quantités de mouvement dû au dépla- 

 cement que prend le système entier par suite du mouvement relatif du 



point P. On a 



f ^ h 



