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» Conformément à l'usage adopté clans la théorie des instruments, nous 

 avons supposé que les constantes instrumentales étaient assez faibles pour 

 qu'il fût permis, en évaluant l'effet de chacune d'elles , de négliger les 

 autres. Ce principe doit être également appliqué aux déformations 

 variables produites par la pesanteur sur diverses parties de l'instrument, 

 déformations qui sont du même ordre que les constantes instrumentales 

 proprement dites. 



» Pour préciser la définition de ces constantes, nous avons supposé que 

 l'on prendrait comme centre du champ, dans un instrument parfaitement 

 réglé, le point où vient faire son image un rayon entré dans la lunette 

 suivant l'axe de rotation du miroir extérieur. 



» Ces divers points rappelés, il convient d'examiner de plus près les 

 déformations qui peuvent prendre naissance sous l'action de la pesanteur. 

 Ces effets de flexion doivent, en général, se manifester de quatre manières 

 différentes : 



» 1° Par un changement commun de direction, imprimé au grand 

 miroir et à son axe de rotation ; 



» 1° Par un changement dans la position du point où l'axe de rotation 

 du grand miroir rencontre le miroir intérieur; 



» 3" Par un changement commun de direction imprimé au petit miroir 

 et à son axe de rotation ; 



» 4° Par un déplacement du point où l'axe de rotation du petit miroir 

 vient rencontrer le plan focal. 



» Ces divers écarts ont déjà été introduits en ligne de compte, dans 

 l'hypothèse où ils demeureraient indépendants de l'angle horaire du point 

 visé. On doit mauitenant, si l'on ne veut pas faire double emploi, n'avoir 

 égard aux effets de flexion qu'en tant qu'ils varient avec l'angle horaire. 



)) Pour ce motif, on doit considérer l'action de la pesanteur sur le petit 

 miroir et sur l'axe polaire comme suffisamment représentée par les for- 

 mules que nous avons développées dans nos Communications antérieures 

 (Comptes rendus, t. CVI, p. 976 et p. 1 199). Il y a lieu seulement de revenir 

 sur les deux premiers effets, qui concernent le bras de l'instrument. 



» On peut, ainsi que nous l'avons fait, regarder le poids d'une portion 

 quelconque de l'instrument comme la résultante de trois forces rectan- 

 gulaires deux à deux : la première parallèle à l'axe du monde, la seconde 

 parallèle au bras de la lunette, la troisième perpendiculaire au bras dans 

 le plan de l'équateur. 



» De ces trois forces, la première est constante et produit un effet in va- 



