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 Quant à la variation élémentaire d'entropie rfS, elle est donnée, si la 

 transformation est réversible, cas que nous considérons d'abord, par 



(3) 



r/S = ^d': + j^dT. 



Appliquons les deux principes de la Thermodynamique en écrivant que r/U 

 et f/S sont des différentielles exactes; nous obtenons les deux relations 



(4) 

 (5) 



dB 

 dT 



d\ _ OC 



ou 



dA _ fdB 



7h -~^lr)T 



dC 



T dT 



B_ 



T d'ï 



ou 



B 

 T 



dT 



dC 



» Par élimination de ^ y entre (4) el (5), on obtient 



ÔT 



(6) 



B = 



T dA 

 Ë dT' 



relation qui nous montre que B n'est pas nul et est une quantité positive, 

 puisque A diminue avec la température. Ainsi : 



» Pour accroître la surface libre d'un liquide en maintenant constante sa 

 température, il faut lui fournir de la chaleur. B peut être appelé la chaleur 

 latente d' accroissement de surface libre. 



» En dérivant (6) par rapport à T, on obtient 



(7) 



qui, en vertu de (4). se réduit à 



(8) 



M Faisons l'hypothèse fort vraisemblable que la chaleur spécifique de la 

 couche superficielle du liquide ne diffère pas de la chaleur spécifique de 

 la partie profonde, nous aurons alors 



dC _ 

 de 



(9) 



d'où, d'après (8), 



(lo) ^-p, w- ^, 



puisque A ne dépend que de la température. 



d'-A 



= o 



ou 



d^'A 



= o. 



