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» Soient / la longueur moyenne du circuit magnétique et s sa section, 

 R la résistance ohmique et n, le nombre des spires du primaire et r et n, 

 ceux du secondaire. On a pour la force magnétisante à chaque instant 



(1) H = -^ («,?■, -4-/Î2«o), 



et, si l'induction spécifique qui en résulte dans le noyau est B, on a, pour 

 les deux circuits en présence, en admettant que les deux enroulements 

 soient bien entremêlés de telle sorte que la dispersion est négligeable ('), 



(2) E=î\i, -h n^s-^, o = n., + n.,s ^■ 



» On en tire immédiatement une première équation entre /, et i),, 



(3) n.,l\i, — n,ri\, = n.,E = n.,/(l). 



» Nous allons en chercher une deuxième en construisant la courbe des 

 ampères-tours résultants, 



(4) /(,/,+/?.,,?; =<p(z). 



» Ces deux relations nous fourniront alors tous les points des courbes 

 /,(/) et ?o(0- Les courbes de la puissance absorbée et de celle qui est 

 disponible à chaque instant, les pertes totales, les pertes dans le cuivre, 

 ainsi que dans le fer, pourront en être déduites immédiatement. 



» A l'instant de B„,,, on a -7- =0, donc suivant (2), 



,^. • E . ^ E . . 



(^5) n.,i., = o, n, rr^n,j| et n, -^ = n,i , -h n.^i.,, 



c'est-à-dire nous disposons d'un point particulier, où les trois courbes 



E . . 



n, j-, n^i, et n ,1, -j- n.,i.^ se rencontrent. De plus, en additionnant (2) et 



en remarquant que suivant (r) ~j- — -. — = -> on peut écrire 



,^v E / . -, [iTi f n-, n7,\ clB' d(n,i, -i- n,i,) 



(') Voir les mélhodes^approxiniatives basées sur des courbes sinusoïdales de G.Kapp 

 (Electrician, 1887, p. 568) et de J. Hopkinson {Proceedings of Royal Society, fé- 

 vrier 1887). 



