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de diamètres différents qu'on pouvait placer, soit dans différentes direc- 

 tions autour de S, soit à différentes distances dans une même direction. 

 Cet ensemble était situé sur l'un des penchants du toit et à 2™ au-dessus 

 de la crête. 3° Enfin S était constitué par une sphère puisante en caout- 

 chouc qui, dans sa vibration, restait toujours sphérique; I était, comme 

 dans les cas précédents, constitué par des membranes. 



» Quelques-uns des résultats obtenus dans ces recherches sont conte- 

 nus dans le Tableau suivant : 



\iii|>lilu(les ou valeurs de y dans 



2" expérieace 



latérale- normale- 

 Dislaacesa:. i" expérience. ment. ment. 3' expérience. Hyperbole, 



cul 



6 i52 i52 3i6 797 i333 



2o rSo i5o 281 388 4oo 



100 90 75 78 82 80 



4oo 40 19 20 21 20 



qui nous montre que dans les premières expériences la loi de décroissance 

 est loin de la loi hyperbolique 



(i) xy = const. 



» Pour les grandes dislances ces divergences peuvent être attribuées à 

 des réflexions qui se produisent à la surface du toit, ce qui m'a engagé à 

 faire les autres recherches. 



» Dans la deuxième et troisième expérience, la décroissance suit bien la 

 loi (i) pour les grandes distances; au voisinage de la source, au contraire, 

 il y a une région troublée présentant des écarts avec cette loi, mais pour 

 toutes les distances le phénomène peut être représenté par l'équation 



(2) y = \/^-. 



dx- H- J-" 



qui, du reste, pour les valeurs un peu grandes de x, se confond avec (i). 

 » Ayant la loi de propagation dans toutes les directions autour d'un 

 diapason, on peut calculer la loi de propagation moyenne et déduire de 

 cette quantité l'amplitude absolue de la vibration de l'air. En';effet, plaçons 

 dans l'air le diapason en question dont l'amplitude est A„, il possède l'éner- 

 gie vibratoire -^ — qu'il va céder à l'air; or, lorsque son amplitude sera 

 nulle, c'est-à-dire qu'il aura perdu cette énergie, toute l'atmosphère en- 



