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vironnanfe, jusqu'à la distance L, aura un mouvement dont nous connais- 

 sons la loi : 



y = 





da;'' 



K. étant le rapport entre l'amplitude du diapason et celle de l'air qui est à 

 son contact. En supposant le mouvement vibratoire régulier et exempt 

 de remous, l'énergie vibratoire de cet air sera 



qui est égale à l'énergie perdue par le diapason. De l'égalité de ces deux 

 quantités on déduit 



et dans mes expériences 



^- V S^PV' 



K = o,ooi4. 



» Je connais donc en valeur absolue l'amplitude du mouvement des 

 tranches d'air situées au voisinage du diapason précédent, et comme je 

 puis mesuier l'amplitude de la vibration par influence d'une miembrane 

 placée dans cette tranche, je puis étalonner cette membrane, c'est-à-dire 

 que, placée ensuite en un point quelconque, elle indiquera l'amplilude 

 absolue de la vibration de ce point; elle pourra devenir un phonomêtre à 

 indications absolues. Mais, pour que les indications de ce phonomètre 

 soient indiscutables, j'aurai besoin d'indiquer les lois de la réception des 

 sons, ce que j'espère faire dans une prochaine Communication. » 



ÉLECTRICITÉ. — Sw la valeur de l'ohm théorique. Note de M. A. Leduc, 



présentée par M. Lippraann. 



(c Les diverses méthodes proposées pour la détermination de l'ohm, à 

 part la méthode d'amortissement et la méthode calorimétrique, qui pré- 

 sentent des difficultés spéciales, ont, après une assez longue période d'es- 

 sais, fourni entre les mains d'habiles expérimentateurs, des nombres con- 

 cordant au-delà du millième. 



» D'après les plus récentes expériences de lord Rayleigh, de MM. Rohl- 

 rausch, Rowland, Mascart, de Nerville et Benoît, la longueur de la co- 



