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dSdn gagné sur le conducteur, d'une quantité d'énergie 



w dS dn =^ pdS dn. 



» Ainsi, dans la région u.,, ce sont les forces extérieures, égales et op- 

 posées aux forces électriques, qui produisent un travail positif, et ce tra- 

 vail se transforme surplace en énergie électrique, 



» Pendant ces transformations locales d'énergie en travail et de travail 

 en énergie, l'énergie électrique du reste du champ n'entre pas en jeu et 

 demeure invariable. Toutefois la position de la surface équipotentielle du 

 conducteur ayant varié, l'état électrique du champ primitif ne peut sub- 

 sister; un nouvel état stable correspondant à la nouvelle position du con- 

 ducteur tend à se produire. De là une perturbation dont l'effet est de 

 modifier infiniment peu la répartition, mais non la somme de l'énergie 

 électrique dans le reste du champ. 



» Le seul cas oii le déplacement du conducteur ne modifierait nulle- 

 ment l'état électrique du champ à l'extérieur du volume balayé par sa sur- 

 face est celui où ce conducteur, au lieu de conserver une forme invariable, 

 serait dilaté progressivement de telle sorte que sa surface vint épouser suc- 

 cessivement la forme des diverses surfaces équipotentielles du champ pri- 

 mitif : le travail mécanique correspondant au dcj)lacement de la surface 

 est exactement l'équivalent de l'énergie électrique disparue dans le volume 

 balayé par cette surface (pour réaliser théoriquement ce cas, il faudrait 

 imaginer le conducteur'réduit à une pellicule mince extensible à volonté 

 par des pressions convenablement appliquées sur la paroi intérieure). 



» Le déplacement d'un corps diélectrique dans le champ produit une 

 perturbation électrique plus complexe que celui d'un conducteur. Le tra- 

 vail produit par les forces extérieures se transforme encore sur place en une 

 quantité équivalente SW d'énergie électrique; mais une partie S'W seule- 

 ment de cette énergie reste sur place, et le complément (SW — â'W) est 

 transmis de proche en jiroche au reste du champ. Le calcul montre en 

 effet que, lorsque le nouvel état stable du champ correspondant à la nou- 

 velle position du corps déplacé est atteint, l'accroissement S' W d'énergie 

 dans les régions U, et Uj diffère en général de SW. 



M De même, lorsqu'un aimant est déplacé dans un champ magnétique 

 créé uniquement par des aimants, le travail des forces extérieures pendant 

 ce déplacement est transformé sur place en une quantité équivalente SW 

 d'énergie magnétique. Mais une partie S'VV seulement de celle-ci sert à 

 accroître l'énergie locale; l'excès (SW — S'W) se répartit dans le reste du 



